如何更好理解马赫锥，这是来自《流体力学网络课程》的讲解，更加循序渐进、通俗易懂。

      假设在无界的可压缩流体中某位置O上放一个间歇性点声源，该声源每隔一秒钟发一次声音（压强小扰动），形成一个不断向外扩张的压强小乱动球面，称为波阵面。

现分四种情况讨论：

1．流体静止，即流体的速度v= 0，马赫数Ma = v/c = 0，c为当地声速。声波波阵面如图C2.5.2 ( a ) 所示，只要时间足够长，每一次声波均可传递到无穷远处。站在不同位置的观察者，由与声源的距离决定听到声音的先后次序，听到的声音频率则相同。

2．流体以亚音速自左向右运动，0<<I>v<<I>c，0<<I>Ma<1。点声源不同时刻发出的声波不再保持同心球面，而是偏心球面，“迎风面”间距密，“背风面”间距疏（图C5.2.2b）。由于声速大于流速，只要时间足够长，声波仍能传遍整个空间。但不同方位的观察者，由于传来声波的疏密不同，听到的声音频率将不同，此现象称为多普勒效应。

3．流体以声速自左向右运动，v=c, Ma = 1。点声源发出的声波在声源左边与来流抵消，合速度为零；在右边以2倍音传播，形成一簇相切于O点的球面（图C5.2.2c）。球面共切面AOB为所有压强扰动波的包络面，称为马赫波。在AOB面左侧是寂静区，站在该区的观察者听不到声音；AOB面右侧称为扰动区，位于不同方位的观察者将听到不同频率的声音。马赫波AOB面成为寂静区和扰动区的分界面。

4．流体以超音速自左向右运动，v> c, Ma > 1。此时的马赫波不再保持平面，而是形成以O顶点，向右扩张的圆锥面，半锥角为α

       从声源O发出的压强扰动球形波阵面均与圆锥面相切（图C5.2.2d）。在圆锥面外为寂静区，圆锥面内为扰动区。该现象先由多普勒（C.Doppler,1847）描述，后来由马赫（E.Maach,1887）用实验证实，圆锥面称为马赫锥，母线称为马赫线，α角称为马赫角，它由马赫数决定，但当Ma<1时不存在马赫角，因为马赫锥只有在超音速流中才存在。