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标签：杂谈 |
泛泛系的修行话
泛泛系约束统计理论告诉我们：一切境界都是约束成就的。
约束两类分。一类是以欲为本质的约束，另一类则是以舍为本质的约束。持戒是典型
的以舍为本质的约束。
佛法修行就是要远离分别妄想执着，降伏贪嗔痴。
持戒就是约束自己不妄想不分别不执着不贪不嗔不痴。
所以持戒是入佛门的必要约束。
同时空的平等遍历这一幻象其实质是一切指向即非指向。
无一切指向就不染着一切境界。就如发神功的人虽拳打脚踢一气呵成而浑然不分别
自己在做什么。一切指向都不离神功而不是神功。平等遍历是发“神功”的表象就如
同大光明内观是发“神功”的表象一样。实质是金刚无生不动心。
如幻三摩提弹指超无学，其实质就是离一切指向的心灵无为无心如如不动而呼应一切指向的祈求令其得解脱。
一切指向即非指向那是因为一切指向不可取不可得因本无生而显才生即灭。
离一切指向即名诸觉。
踏破铁鞋无觅处得来全不费功夫的神功就是持戒念阿弥陀佛行一切事无非佛事而
“无意识”。
修行是要彻底解放对心灵的约束。放生
泛泛系约束统计理论告诉我们：一切境界都是约束成就的。
约束两类分。一类是以欲为本质的约束，另一类则是以舍为本质的约束。持戒是典型
的以舍为本质的约束。
佛法修行就是要远离分别妄想执着，降伏贪嗔痴。
持戒就是约束自己不妄想不分别不执着不贪不嗔不痴。
所以持戒是入佛门的必要约束。
同时空的平等遍历这一幻象其实质是一切指向即非指向。
无一切指向就不染着一切境界。就如发神功的人虽拳打脚踢一气呵成而浑然不分别
自己在做什么。一切指向都不离神功而不是神功。平等遍历是发“神功”的表象就如
同大光明内观是发“神功”的表象一样。实质是金刚无生不动心。
如幻三摩提弹指超无学，其实质就是离一切指向的心灵无为无心如如不动而呼应一切指向的祈求令其得解脱。
一切指向即非指向那是因为一切指向不可取不可得因本无生而显才生即灭。
离一切指向即名诸觉。
踏破铁鞋无觅处得来全不费功夫的神功就是持戒念阿弥陀佛行一切事无非佛事而
“无意识”。
修行是要彻底解放对心灵的约束。放生
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泛泛系理论中提炼出的两篇物理学论文均被正式引用
一、
本人十分荣幸地看到Tsallis学派所发表的非广延统计力学文献汇编将本人当年刚刚问世的论文收入其中。
[1] X.J. Feng, The Tsallis Entropy Barrier or the Roundness Barrier Based Dynamic Stochastic Resonance { A New Family of SR?, preprint (2008), 0808.2286 [cond-mat.stat-mech].
http://tsallis.cat.cbpf.br/TEMUCO.pdf
二、
THE MAXIMUM ENTROPY PRINCIPLE: A GENERALIZED CONSTRAINT-BASED...
CG CHAKRABARTI, I CHAKRABARTY, K - Modern Physics Letters B,
2009 - jn.wspc.com.sg
... 4. JB Forte and W. Hughes, Report. Math. Phys. 26 (1988) 227. 5. X.-J. Feng, WCFSGS 3 (2007) 300. 6. RK Niven, Arxiv: cond-mat/0503263 (2005).
...
Related articles
http://scholar.google.com/scholar?start=10&q=WCFSGS&hl=en
一、
本人十分荣幸地看到Tsallis学派所发表的非广延统计力学文献汇编将本人当年刚刚问世的论文收入其中。
[1] X.J. Feng, The Tsallis Entropy Barrier or the Roundness Barrier Based Dynamic Stochastic Resonance { A New Family of SR?, preprint (2008), 0808.2286
http://tsallis.cat.cbpf.br/TEMUCO.pdf
二、
THE MAXIMUM ENTROPY PRINCIPLE: A GENERALIZED CONSTRAINT-BASED...
CG CHAKRABARTI, I CHAKRABARTY, K
... 4. JB Forte and W. Hughes, Report. Math. Phys. 26 (1988) 227. 5. X.-J. Feng, WCFSGS 3 (2007) 300. 6. RK Niven, Arxiv: cond-mat/0503263 (2005).
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http://scholar.google.com/scholar?start=10&q=WCFSGS&hl=en
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泛泛系理论代表符号的第二次进化：
(A，~A) ---> (A O ~A)
冯向军
07-29-2009
泛泛系理论，学名<<平等遍历论>>，英文学名Theory of Equally Extending Everywhere，是一种发展中的关于自然、社会和思维的学说。
泛泛系理论于2004年问世到如今已满五岁。
随着泛泛系理论的不断发展，我作为筹创人越来越觉得泛泛系理论代表符号：(A，~A) 中的逗号，应该修订为 符号O。因此本文正式提出用
(A O ~A)
取代原先的符号(A，~A) 。
在新符号(A O ~A)中，O的含义包括而不限于具有相对独立意义的
(1) 中性
(2) 和合
(3) 圆融
(4) 相通
(5) 交缘
(6) 交集
(7) 界面
(8) 纠缠
(9) 涌现
(10) 协同
(11)同一
(12)共性
等等。
特别应该指出的是O也包含在一定的条件下的“逗号”或“分割”、“一分为二”之意。也就是说：老符号(A，~A)作为一种特例而被包含在(A O ~A)之中。
新符号(A O ~A)的
(A，~A) ---> (A
冯向军
07-29-2009
泛泛系理论，学名<<平等遍历论>>，英文学名Theory of Equally Extending Everywhere，是一种发展中的关于自然、社会和思维的学说。
泛泛系理论于2004年问世到如今已满五岁。
随着泛泛系理论的不断发展，我作为筹创人越来越觉得泛泛系理论代表符号：(A，~A) 中的逗号，应该修订为 符号O。因此本文正式提出用
(A
取代原先的符号(A，~A) 。
在新符号(A
(1) 中性
(2) 和合
(3) 圆融
(4) 相通
(5) 交缘
(6) 交集
(7) 界面
(8) 纠缠
(9) 涌现
(10) 协同
(11)同一
(12)共性
等等。
特别应该指出的是O也包含在一定的条件下的“逗号”或“分割”、“一分为二”之意。也就是说：老符号(A，~A)作为一种特例而被包含在(A O ~A)之中。
新符号(A
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[原创论文]：泛泛系理论关于洛仑兹变换的再推导
冯向军
07/04/2009
一、假设
1、泛泛系动力学方程是正确的；
2、同一惯性系内一切动体存在“同时”；
3、相对性原理是对的。
二、从泛泛系动力学方程推导出没有光速不变原理的“洛仑兹”变换
从泛泛系动力学方程来看， 从K坐标系的坐标变化成相对于K以匀速v作匀速直线运动的坐标系K'的坐标，这个变换G是由与匀速v有关的广义冲量I(v)引起的。
我们假设G是本征变换，就有
Gx=gx
(2-1)
这其中g是本征值或系数。
于是，
x' =gx + I(v)
(2-2)
考虑坐标系K'的坐标原点x'=0在坐标K中以匀速v作直线运动，就
冯向军
07/04/2009
一、假设
1、泛泛系动力学方程是正确的；
2、同一惯性系内一切动体存在“同时”；
3、相对性原理是对的。
二、从泛泛系动力学方程推导出没有光速不变原理的“洛仑兹”变换
从泛泛系动力学方程来看， 从K坐标系的坐标变化成相对于K以匀速v作匀速直线运动的坐标系K'的坐标，这个变换G是由与匀速v有关的广义冲量I(v)引起的。
我们假设G是本征变换，就有
Gx=gx
这其中g是本征值或系数。
于是，
x' =gx + I(v)
考虑坐标系K'的坐标原点x'=0在坐标K中以匀速v作直线运动，就
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广义熵刺激起源论-以思维为背景
一、刺激响应模型
当人遇刺激S时，就在人的心脑产生响应R。
我们抛开一切知识从零开始作推理。
从最简单的模型来看响应的变化dR要么与刺激的相对变化成正比
dR = (常数K1) dS/S (1-1)
要么与刺激的绝对变化成正比
dR = f(S)dS (1-2)
这其中函数f最简单的形式就是幂律 (1-3)
于是
dR =(常数K2)(S^(alpha-1))dS (1-4)
对于(1-1)式响应与刺激的关系是对数关系：
R~ln(S) (1-5)
对于(1-4)式响应与刺激的关系是幂律关系：
R~S^alpha (1-6)
令人吃惊的是(1-5)式就是著名的Weber-Fechner定律[1]
而(1-6)式就是著名的Stevens幂律[2]。
二、人的心脑按所储藏的信息重构分布
大千世界的泛分布f对于人的心脑而言是一种刺激。当人的心脑接受刺激时，就产生
一统计平均响应信息
<R> = p1R1 +p2R2+...+pnRn (2-1)
按Weber-Fech
一、刺激响应模型
当人遇刺激S时，就在人的心脑产生响应R。
我们抛开一切知识从零开始作推理。
从最简单的模型来看响应的变化dR要么与刺激的相对变化成正比
dR = (常数K1) dS/S (1-1)
要么与刺激的绝对变化成正比
dR = f(S)dS (1-2)
这其中函数f最简单的形式就是幂律 (1-3)
于是
dR =(常数K2)(S^(alpha-1))dS (1-4)
对于(1-1)式响应与刺激的关系是对数关系：
R~ln(S) (1-5)
对于(1-4)式响应与刺激的关系是幂律关系：
R~S^alpha (1-6)
令人吃惊的是(1-5)式就是著名的Weber-Fechner定律[1]
而(1-6)式就是著名的Stevens幂律[2]。
二、人的心脑按所储藏的信息重构分布
大千世界的泛分布f对于人的心脑而言是一种刺激。当人的心脑接受刺激时，就产生
一统计平均响应信息
<R> = p1R1 +p2R2+...+pnRn (2-1)
按Weber-Fech
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泛薛定鄂方程的物理意义：一些著名物理学方程的共同框架方程
一、
泛薛定鄂方程的物理意义在于：
泛薛定鄂方程是波动方程、电磁波方程、薛定鄂方程、克莱因哥登方程等著名物理学方程的共同框架。
二、
从泛牛顿第二定律推出一种泛薛定鄂方程
假设psi为任意关于时间空间有二阶连续偏导数的复函数而psi*为某函数，其变化可以不导致psi变化。我们由泛牛顿第二定律可有特例
dpsi/dx= K1psi
(2-1)
dpsi*/dx= K2psi*
(2-2)
这里广义冲量的导数为零。一般而言K1，K2均可随x变化而变化。
(2-1)和(2-2)式相乘得到：
(dpsi/dx)(dpsi*/dx) =K1K2(psi)(psi*)
一、
泛薛定鄂方程的物理意义在于：
泛薛定鄂方程是波动方程、电磁波方程、薛定鄂方程、克莱因哥登方程等著名物理学方程的共同框架。
二、
从泛牛顿第二定律推出一种泛薛定鄂方程
假设psi为任意关于时间空间有二阶连续偏导数的复函数而psi*为某函数，其变化可以不导致psi变化。我们由泛牛顿第二定律可有特例
dpsi/dx= K1psi
dpsi*/dx= K2psi*
这里广义冲量的导数为零。一般而言K1，K2均可随x变化而变化。
(2-1)和(2-2)式相乘得到：
(dpsi/dx)(dpsi*/dx) =K1K2(psi)(psi*)
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立此存照：继续为泛泛系理论定中英文学名
冯向军
6/26/2009
泛泛系理论
中文学名：平等遍历论
英文：THEORY OF EQUALLY EXTENDING EVERYWHERE
冯向军
6/26/2009
泛泛系理论
中文学名：平等遍历论
英文：THEORY OF EQUALLY EXTENDING EVERYWHERE
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立此存照: 从泛牛顿第二定律推出一种泛薛定鄂方程
冯向军
06/25/2009
1
假设psi为任意关于时间空间有二阶连续偏导数的复函数而psi*为某函数，其变化可以不导致psi变化。我们由泛牛顿第二定律可有特例
dpsi/dx= K1psi (1)
dpsi*/dx= K2psi* (2)
这里广义冲量的导数为零。一般而言K1，K2均可随x变化而变化。
(1)和(2)式相乘得到：
(dpsi/dx)(dpsi*/dx) =K1K2(psi)(psi*) (3)
我们认为一切方程都对应某种泛函的极值。
于是有拉格朗日算子：
L = (dpsi/dx)(dpsi*/dx) - K1K2(psi)(psi*) + 某常数C
积分泛函K=定积分[dx L]，定积分区间为[a, b]。
因为
dL/dpsi*' = dpsi/dx (4)
dL/dpsi* = -K1K2
冯向军
06/25/2009
1
假设psi为任意关于时间空间有二阶连续偏导数的复函数而psi*为某函数，其变化可以不导致psi变化。我们由泛牛顿第二定律可有特例
dpsi/dx= K1psi (1)
dpsi*/dx= K2psi* (2)
这里广义冲量的导数为零。一般而言K1，K2均可随x变化而变化。
(1)和(2)式相乘得到：
(dpsi/dx)(dpsi*/dx) =K1K2(psi)(psi*) (3)
我们认为一切方程都对应某种泛函的极值。
于是有拉格朗日算子：
L = (dpsi/dx)(dpsi*/dx) - K1K2(psi)(psi*) + 某常数C
积分泛函K=定积分[dx L]，定积分区间为[a, b]。
因为
dL/dpsi*' = dpsi/dx (4)
dL/dpsi* = -K1K2
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标签：杂谈 |
1
[原创]负伴随概率与平均平等遍历度(Tsallis熵)的泛对称性
假如一概率P为传统的柯尔莫果洛夫概率。必有
0<=P<=1
于是存在非负实数q使得
P=q^2 (1)
我们就定义：
Padj =(iq)^2 =-P
为P的负伴随概率。这其中i为虚数单位。
对于广义系统各部分Ai的概率Pi,平均平等遍历度(Tsallis熵)的最简单形式是：
Ravg = R/n^(2-1) = (1 -P1^2 -P2^2 -...-Pn^2) (2)
将Pi用其负伴随概率Padj代替,i=1, 2, ...n, 则有
Ravg = (1-Padj1^2-Padj2^2-...Padjn^2) =(1 -P1^2 -P2^2 -...-Pn^2) (3)
由此可见
平均平等遍历度(Tsallis熵)关于P与Padj泛对称---在变中保持不变。
图一、同时给出了一传统科尔莫果洛夫概率分布和相应的负伴随概率分布。
图一、传统科尔莫果洛夫概率分布和相应的负伴随概率分布。
2
[原创]负伴随概率与平均平等遍历度(Tsallis熵)的泛对称性
假如一概率P为传统的柯尔莫果洛夫概率。必有
0<=P<=1
于是存在非负实数q使得
P=q^2 (1)
我们就定义：
Padj =(iq)^2 =-P
为P的负伴随概率。这其中i为虚数单位。
对于广义系统各部分Ai的概率Pi,平均平等遍历度(Tsallis熵)的最简单形式是：
Ravg = R/n^(2-1) = (1 -P1^2 -P2^2 -...-Pn^2) (2)
将Pi用其负伴随概率Padj代替,i=1, 2, ...n, 则有
Ravg = (1-Padj1^2-Padj2^2-...Padjn^2) =(1 -P1^2 -P2^2 -...-Pn^2) (3)
由此可见
平均平等遍历度(Tsallis熵)关于P与Padj泛对称---在变中保持不变。
图一、同时给出了一传统科尔莫果洛夫概率分布和相应的负伴随概率分布。
图一、传统科尔莫果洛夫概率分布和相应的负伴随概率分布。
2
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标签：杂谈 |
立此存照：“平等遍历”的中英文学名
冯向军
6/23/2009
1
问：“平等遍历”究竟是什么？
答：
平等遍历有两种含义：
一种是平等遍历分布；另一种是平等遍历趋向。
平等遍历分布包含而不限于：
一切对象的本质都无一切指向；
泛对称(变中的相对不变、不变中的相对变化)；
空间的各向同性；
时间的均匀性；
最大无序(概率平等遍历---随机变量呈均匀分布)；
最大有序(权重的平等遍历---世界大同、众生平等、球型天体等等)；
......
平等遍历趋向是以平等遍历为趋向或吸引子。
所谓泛泛系最大平等遍历度原理就是对象在任何约束条件下都趋向平等遍历。所以
就表现为在任何约束条件下都取该约束条件下的最大平等遍历度。
约束条件下的最大平等遍历度可取遍从最不平等到最平等的实际分布。
这是因为泛分布是由平等遍历这个吸引中心和约束条件共同决定的。
2、
“平等遍历”的中英文学名：
冯向军
6/23/2009
1
问：“平等遍历”究竟是什么？
答：
平等遍历有两种含义：
一种是平等遍历分布；另一种是平等遍历趋向。
平等遍历分布包含而不限于：
一切对象的本质都无一切指向；
泛对称(变中的相对不变、不变中的相对变化)；
空间的各向同性；
时间的均匀性；
最大无序(概率平等遍历---随机变量呈均匀分布)；
最大有序(权重的平等遍历---世界大同、众生平等、球型天体等等)；
......
平等遍历趋向是以平等遍历为趋向或吸引子。
所谓泛泛系最大平等遍历度原理就是对象在任何约束条件下都趋向平等遍历。所以
就表现为在任何约束条件下都取该约束条件下的最大平等遍历度。
约束条件下的最大平等遍历度可取遍从最不平等到最平等的实际分布。
这是因为泛分布是由平等遍历这个吸引中心和约束条件共同决定的。
2、
“平等遍历”的中英文学名：
