加载中…
个人资料
种茶人
种茶人
  • 博客等级:
  • 博客积分:0
  • 博客访问:1,595
  • 关注人气:3
  • 获赠金笔:0支
  • 赠出金笔:0支
  • 荣誉徽章:
相关博文
推荐博文
谁看过这篇博文
加载中…
正文 字体大小:

迈克尔逊-莫雷实验结果新解

(2012-04-01 15:41:48)
标签:

莫雷

荷兰

宋体

实验装置

迈克尔逊

杂谈

迈克尔逊-莫雷实验结果新解

作者:彭晓韬

2012.03.25

[文章摘要]:本文试图通过对迈克尔逊-莫雷实验结果一种全新的解释来阐述光速不变假设的多余性,从而也进一步论述相对论的基础并不牢靠。

1887年,阿尔贝特·迈克尔逊和爱德华·莫雷在克里夫兰的卡思应用科学学校进行了非常著名的迈克尔逊-莫雷实验,目的是测量地球在以太中的速度(即以太风的速度)。但事与愿违,实验结果证明以太风的速度为0或根本不存在以太风。为解释此项实验结果与人们在实验前的预期完全不一致的问题,在1887年到1905年之间,许多著名的科学家提出了各种不同的解释。最著名者为荷兰物理学家亨得利克·罗洛兹,他依据相对于以太运动的物体的收缩和钟变慢的机制提出了后来以其名字命名的罗洛兹变换。然而,一位当时还不知名的瑞士专利局的小职员阿尔贝特·爱因斯坦,在1905年发表的一篇著名的论文中指出,只要人们愿意抛弃绝对时间观念的话,以太的观念就是多余的。但人们必须接受光速不变这样一个与人们所熟知的常理相违背的假设。这一实验自然就成了爱因斯坦相对论产生的重要背景。

为了解释本实验结果,是否必须放弃伽利略与牛顿的时空理论呢?我们不防对本实验作如下分析:

第一部分 早晚时分相向与背离运动时干涉条纹的相对变化

首先我们来分析利用早晨与傍晚时阳光相对于地球表面分别成相向与背离运动时对干涉条纹的影响:

一、在弹性碰撞理论条件下

如下图一《迈克尔逊-莫雷实验装置示意图》所示,当我们假设由光源S发出的光的速度为C,实验装置相对光源运动速度为V或-V时,则有:

1、按照伽利略-牛顿时空理论和速度叠加原理,入射到半透镜M的光速为:实验装置朝光源方向运动时,光相对与实验装置的运动速度为(C+V);而实验装置朝远离光源方向运动时,光相对与实验装置的运动速度为(C-V);

迈克尔逊-莫雷实验结果新解

 

   2、如果我们把光子或电磁波束看成一种类似的弹性物质,当它遇到物体产生反射时,入射速度与反射速度相同;而遇到物体透射时,入射速度与透射速度也相同。那么,从M反射到M1并被M1反射回到M,再经过M透射到达目镜T的一路光的速度均与入射光速相同;同样地,从M透射到M2并被M2反射回到M,再经过M反射到达目镜T的另一路光的速度也与入射光速相同。

3、光程差和移动条纹数公式推导

 我们假设入射光波波长为λ;M与M1间距离为D;M与M2间距离为d;实验装置朝光源运动时的时差为T;实验装置远离光源运动时的时差为t;朝光源运动与远离光源运动间的时差为△t=(t-T);光程差为δ;移动条纹数为△N。则有:

T=2D/(CV)-2d/ (C+V)=2(D-d)/(C+V)        (式1

t=2D/(C-V)-2d/(C-V)=2(D-d)/(C-V)          (式2

tt - T =4 V (D-d) /(C2-V2)             (式3

将上式中的(D-d)简记为△d,则有:

t4Vd /(C2-V2)                 (式4

δ=C×△t4Vd /(C2-V2)            (式5

N=δ/λ=4Vd /[λ(C2-V2)]            (式6

4、迈克尔逊-莫雷实验理论计算

根据有关资料,迈克尔逊-莫雷实验所使用的实验观测装置的参数为:D=d=11m。为了确保经分色后的阳光能产生干涉,D与d的差值△d应该很小,一般应该在数个或数十个光波长以内;利用的太阳光波长在可见光范围内,波长范围应为390780nm范围内;利用太阳东升与西落时节地球表面相对于太阳成相反方向运动的速度差,在地球赤道上时的线速度最大,约为0.465m/s;空气中和真空中的光速分别为299600m/s299792.5m/s。实验观测装置观测精度为0.01个干涉条纹间距。计算结果详见下表一:《光程差和移动条纹数理论计算表》。

光程差和移动条纹数理论计算表     表一 

序号

d

λ

t

δ

N

mm

km/s

km/s

m

s

m

1

0.1

299792.5

0.465

3.90E-07

2.07E-18

6.20E-10

0.0016

0.63

299792.5

0.465

3.90E-07

1.30E-17

3.91E-09

0.0100

10

299792.5

0.465

3.90E-07

2.07E-16

6.20E-08

0.1591

2

0.1

299600

0.465

3.90E-07

2.07E-18

6.21E-10

0.0016

0.63

299600

0.465

3.90E-07

1.31E-17

3.91E-09

0.0100

10

299600

0.465

3.90E-07

2.07E-16

6.21E-08

0.1592

3

0.1

299792.5

0.465

7.80E-07

2.07E-18

6.20E-10

0.0008

1.26

299792.5

0.465

7.80E-07

2.61E-17

7.82E-09

0.0100

10

299792.5

0.465

7.80E-07

2.07E-16

6.20E-08

0.0795

4

0.1

299600

0.465

7.80E-07

2.07E-18

6.21E-10

0.0008

1.26

299600

0.465

7.80E-07

2.61E-17

7.82E-09

0.0100

10

299600

0.465

7.80E-07

2.07E-16

6.21E-08

0.0796

  

从上表中可以发现:当△d小于0.63mm(相当于8071615个可见光波长)时,移动条纹数小于0.01个。也就是说,在此条件下,实验结果为:不能观察到干涉条纹移动。因此,若本实验中△d小于0.63mm的话,未观测到干涉条纹的移动完全正常,并不需要放弃伽利略和牛顿时空理论及速度叠加原理。

二、在以太存在的情况下

如果光波的运动的确与某种媒介有关(历史上假设的以太),本实验是否真的能测量出地球与以太的相对运动速度呢?答案应该是否定的。原因如下:

 迈克尔逊-莫雷实验结果新解


如上图二所示,并按上述第(一、3)款一样,我们假设入射光波波长为λ;M与M1间距离为D;M与M2间距离为d;实验装置朝光源运动时的时差为T;实验装置远离光源运动时的时差为t;朝光源运动与远离光源运动间的时差为t=(t-T);光程差为δ;移动条纹数为△N则有:

T=2D/(C2-V2)0.5- [d /(C+V)+ d /(C-V)]            (式7

t=2D/(C2-V2)0.5- [d /(C-V)+ d /(C+V)]=T            (式8

tT-t=0                       (式9

δ=0                         (式10

N0                          (式11

由上述推导可以发现,如果实验装置在朝光源与远离光源运动时的速度相同,则即使真的有以太的存在且光速在以太中的传播速度恒定不变,本实验也不能观测到地球与以太间的相对速度对干涉条纹的影响。

0

阅读 评论 收藏 转载 喜欢 打印举报/Report
  • 评论加载中,请稍候...
发评论

    发评论

    以上网友发言只代表其个人观点,不代表新浪网的观点或立场。

      

    新浪BLOG意见反馈留言板 电话:4000520066 提示音后按1键(按当地市话标准计费) 欢迎批评指正

    新浪简介 | About Sina | 广告服务 | 联系我们 | 招聘信息 | 网站律师 | SINA English | 会员注册 | 产品答疑

    新浪公司 版权所有